Resumen

Las imágenes sísmicas son comunes en dominio del tiempo debido a que el modelo en profundidad se conoce solamente en registros de pozo; para producir las secciones sísmicas los enfoques de procesamiento antes y después de apilado usan modelos de velocidad en tiempo o profundidad no así el método de superficie común de reflexión que requiere de un conjunto de parámetros establecidos para la primera capa. Aplicada a datos sintéticos de un anticlinal con fuentes y detectores colocados sobre una superficie plana, el método exhibió un buen desempeño desplegando los reflectores más claramente que los suministrados por el procesamiento convencional. El procedimiento se aplicó a una línea sísmica adquirida en los Llanos Orientales Colombianos, en una zona caracterizada por suave topografía y reflectores de ambientes tranquilos, se observó un realce y mayor continuidad en los reflectores.

INTRODUCCIÓN

Recientemente se ha desarrollado un nuevo enfoque para estimar una función de tiempo de viaje más aproximada mediante la aproximación de la óptica geométrica. La aproximación se basa en el método de la Superficie de Reflección Común (CRS), apoyado en la onda normal ficticia y en la onda puntual normal incidente, utilizado para describir la propagación del rayo con desplazamiento cero (Tygel et al., 1997). El tiempo de viaje se expresa en términos del ángulo de emergencia de este rayo y de las curvaturas del frente de onda de las dos ondas. La aproximación del tiempo de viaje se definió para medios 3D y se relacionó con los atributos cinemáticos del campo de ondas. El método se ha ampliado para estudiar cómo el desplazamiento afecta a la amplitud, obteniendo curvas analíticas (Biloti et al., 2002) para estimar la velocidad en profundidad (Ortega et al. 2003) y correcciones estáticas (Grossfeld et al, 2001).

El método CRS utiliza un conjunto de datos de cobertura múltiple adquiridos en una superficie de flat sin asumir interfaces planas paralelas horizontales. En el caso de superficies no planas, el conjunto de datos debe continuarse hasta el dato flat antes del proceso de apilamiento.

 FUNCIÓN CRS TRAVELTIME

La figura 1 muestra una capa de velocidad v₀ sobre un medio de velocidad v₁ semiinfinito separado por una interfaz curva. El rayo perpendicular al reflector en el punto J (denominado rayo normal) emerge con un ángulo β en el punto x_o gastando t0 para viajar de x_o a J y de vuelta a x_o (tiempo de desplazamiento cero). Sobre la superficie de flat, el par fuente-detector imagina el reflector curvo a través del rayo que sigue la trayectoria S-J-G (llamado rayo paraxial); por lo tanto, la función de tiempo de viaje puede estimarse dividiendo la longitud de la trayectoria del rayo por la velocidad v₀. En la figura 1 se muestran dos frentes de onda en los que la hipotética onda N es generada por un reflector en explosión con radios de curvatura R_N y la onda NIP es generada por una fuente puntual en R con radios de curvatura R_NIP. Ambas medidas en las proximidades del rayo central.

• Materias:Formación de las imágenes Sismicidad Topografía Vectores
• Subjects:Formation des images Seismicity Topography Vectors
• Palabras claves:Sección sísmica; CRS; tiempo de tránsito multiparámetro; Análisis de coherencia.
• Keywords:Seismic section; CRS; Multiparameter traveltime; Coherence Analysis.