A metric for a chiral potential field

Una métrica para un campo potencial quiral

En este trabajo se presenta un ejemplo de una métrica específica que geometriza explícitamente un potencial cuadrivector tipo luz (campo quiral). La geometrización muestra que tal vector tiene la misma estructura geométrica que un campo gravitacional Kerr. Se discute una proposición teórica que un cuerpo rotante genera, su gravitación y el calibre de campo tipo magnético que puede ser identificado con un campo quiral geometrizado. Este campo quiral representa un tipo novedoso de campo que no puede ser identificado con alguno de los campos electromagnéticos conocidos. Como aplicación de esta teoría se discute la morfología de los planetas alrededor del sol.

INTRODUCCIÓN

En esta contribución, construimos una métrica que parece apropiada para una geometrización, en el marco de un espaciotiempo riemanniano, de un eld de potencial de 4 vectores de tipo luz que puede asignarse a un eld de tipo electromagnético. Dicho eld con un potencial de 4 vectores A_α satisface la relación

​$A_αA^α = 0, A_αA^α vert _Vert =0, A_α A^α vert _ㅗ =0 implies A_α A^α = 0,$   (1)

y A_α se denota por nosotros como un eld quiral. De acuerdo con nuestra información algo surgió por primera vez en el trabajo de M Evans en relación con la hipótesis de la existencia de un tipo especial de eld magnético (ver, por ejemplo [1]).

El punto de partida es la conocida aproximación a la geometrización de los elds físicos que implica la construcción de geometrías del espaciotiempo (las llamadas geometrías sin fuerzas) dentro de las cuales la ecuación geodésica resulta ser idéntica a la ecuación del movimiento de una partícula cuando interactúa con tales elds (no gravitacionales). Este método se deriva, de hecho, del principio de equivalencia de Einstein generalizado que afirma que "cualquier trayectoria es una geodésica de alguna geometría" [2]. Además, las leyes del movimiento, en el caso de las partículas que interactúan, vienen dadas por las ecuaciones diferenciales de las geodésicas para la métrica en cuestión en la posición instantánea de cada partícula [3].

Siguiendo con este tema, observamos que para la formulación de las ecuaciones geodésicas también en presencia de fuerzas no gravitacionales, algunos esfuerzos se han dirigido a aplicar cambios en la métrica y otros esfuerzos a modificaciones de la conexión [4], en un espaciotiempo de Riemann o de Riemann-Cartan. También han aparecido trabajos que consideran la posibilidad de aplicar una geometría de Finsler o de Randers o una geometría fractal del espaciotiempo para establecer teorías unitarias de la gravitación y el electromagnetismo junto con una interpretación probabilística de la geometría del espaciotiempo de fondo [4].